Знаймо

Додати знання

приховати рекламу

Цей текст може містити помилки.

Атомне ядро


CNO Cycle.svg

План:


Введення

Атомне ядро - центральна частина атома, в якій зосереджена основна його маса (більше 99,9%). Ядро заряджена позитивно, заряд ядра визначає хімічний елемент, до якого належить атом. Розміри ядер різних атомів становлять кілька фемтометра, що в більш ніж в 10 тисяч разів менше розмірів самого атома.

Атомні ядра вивчає ядерна фізика.

Атомне ядро ​​складається з нуклонів - позитивно заряджених протонів і нейтральних нейтронів, які пов'язані між собою за допомогою сильної взаємодії. Протон і нейтрон мають власним моментом кількості руху ( спіном), рівним \ Hbar / 2 = h / 4 \ pi [Сн 1] і пов'язаним з ним магнітним моментом.

Атомне ядро, що розглядається як клас часток з певним числом протонів і нейтронів, прийнято називати нуклідом.

Кількість протонів в ядрі називається його зарядовим числом ~ Z - Це число дорівнює порядковому номеру елемента, до якого належить атом в таблиці Менделєєва. Кількість протонів у ядрі визначає структуру електронної оболонки нейтрального атома і, таким чином, хімічні властивості відповідного елемента. Кількість нейтронів в ядрі називається його ізотопічним числом ~ N . Ядра з однаковим числом протонів і нейтронів називаються різним числом ізотопами. Ядра з однаковим числом нейтронів, але різним числом протонів - називаються изотони. Терміни ізотоп і Ізотон використовуються також стосовно атомам, що містить зазначені ядра, а також для характеристики нехімічних різновидів одного хімічного елемента. Повна кількість нуклонів в ядрі називається його масовим числом ~ A (Очевидно ~ A = N + Z ) І приблизно дорівнює середній масі атома, зазначеної в таблиці Менделєєва. Нукліди з однаковим масовим числом, але різним протон-нейтронним складом прийнято називати изобарами.

Як і будь-яка квантова система, ядра можуть знаходитися в метастабільному збудженому стані, причому в окремих випадках час життя такого стану обчислюється роками. Такі порушені стану ядер називаються ядерними ізомерами [1] [2] [3].


1. Коротка історія відкриття

В 1911 Резерфорд у своїй доповіді "Розсіювання α-і β-променів і будова атома" в філософському суспільстві Манчестера заявив [4] :

Розсіювання заряджених часток може бути пояснено, якщо припустити такий атом, що складається з центрального електричного заряду, зосередженого в точці й оточеного однорідним сферичним розподілом протилежної електрики рівної величини. При такому пристрої α-атома і β-частки, коли вони проходять на близькій відстані від центру атома, відчувають великі відхилення, хоча імовірність такого відхилення мала.

Таким чином Резерфорд відкрив атомне ядро, з цього моменту і веде початок ядерна фізика, що вивчає будову і властивості атомних ядер.

Після виявлення стабільних ізотопів елементів, ядра самого легкого атома була відведена роль структурної частки всіх ядер. З 1920 ядро атома водню має офіційний термін - протон. Після проміжної протон-електронної теорії будови ядра, що мала чимало явних недоліків, в першу чергу вона суперечила експериментальним результатами вимірювань спінів і магнітних моментів ядер [5], в 1932 Джеймсом Чедвіком була відкрита нова електрично нейтральна частинка, названа нейтроном. У тому ж році Іваненко [6] і, незалежно, Гейзенберг висунули гіпотезу про протон-нейтронної структурі ядра. Ця гіпотеза була повністю підтверджена всім наступним ходом розвитку ядерної фізики та її додатків [7].


2. Ядерно-фізичні характеристики

Зарядовим числом ~ Z повністю визначається хімічний елемент. Парою чисел ~ Z і ~ A ( масове число) повністю визначається нуклід. Можна розглянути деякі ядерно-фізичні характеристики нуклідів із заданими зарядовими і масовими числами.


2.1. Заряд

Число протонів в ядрі ~ Z визначає безпосередньо його електричний заряд, у ізотопів однакову кількість протонів, але різну кількість нейтронів. Ядерні властивості ізотопів елемента на відміну від хімічних, можуть відрізнятися залежно надзвичайно різко [1].

Вперше заряди атомних ядер визначив Генрі Мозлі в 1913. Свої експериментальні спостереження вчений інтерпретував залежністю довжини хвилі рентгенівського випромінювання від деякої константи ~ Z , Що змінюється на одиницю від елементу до елементу і дорівнює одиниці для водню:

~ \ Sqrt {1 / \ lambda} = aZ-b , Де

~ A і ~ B - Постійні.

З чого Мозлі зробив висновок, що знайдена в його дослідах константа атома, яка визначає довжину хвилі характеристичного рентгенівського випромінювання і збігається з порядковим номером елемента, може бути тільки зарядом атомного ядра, що стало відомо під назвою закон Мозлі [2].


2.2. Маса

Через різницю в числі нейтронів ~ A - Z ізотопи елемента мають різну масу ~ M (A, Z) , Яка є важливою характеристикою ядра. У ядерній фізиці масу ядер прийнято вимірювати в атомних одиницях маси (а. е. м.), за одну а. е. м. приймають 1 / 12 частина маси нукліда 12 C [сн 2]. Слід зазначити, що стандартна маса, яка зазвичай наводиться для нукліда - це маса нейтрального атома. Для визначення маси ядра потрібно з маси атома відняти суму мас всіх електронів (точніше значення вийде, якщо врахувати ще й енергію зв'язку електронів з ядром).

Крім того, в ядерній фізиці часто використовується енергетичний еквівалент маси. Згідно співвідношенню Ейнштейна, кожному значенню маси ~ M відповідає повна енергія:

~ E = Mc ^ 2 , Де ~ C - швидкість світла в вакуумі.

Співвідношення між а. е. м. і її енергетичним еквівалентом в джоулях :

~ E_1 = 1,660539 \ cdot 10 ^ {-27} \ cdot (2,997925 \ cdot 10 ^ 8) ^ 2 = 1,492418 \ cdot 10 ^ {-10} ,

а так як 1 електронвольт = 1,602176 10 -19 Дж, то енергетичний еквівалент а. е. м. в МеВ дорівнює [1] [3] :

~ E_1 = 931,494 .

2.3. Радіус

Аналіз розпаду важких ядер уточнив оцінку Резерфорда [сн 3] і пов'язав радіус ядра з масовим числом простим співвідношенням:

~ R = r_0 A ^ {1 / 3} ,

де ~ R_0 - Константа.

Так як радіус ядра не є чисто геометричною характеристикою і пов'язаний насамперед із радіусом дії ядерних сил, то значення ~ R_0 залежить від процесу, при аналізі якого отримано значення ~ R , Усереднене значення ~ R_0 = 1,23 \ cdot 10 ^ {-15} м, таким чином радіус ядра в метрах [1] [2] :

~ R = 1,23 \ cdot 10 ^ {-15} A ^ {1 / 3} .


2.4. Моменти ядра

Як і складові його нуклони, ядро ​​має власні моменти.

2.4.1. Спін

Оскільки нуклони володіють власним механічним моментом, або спіном, рівним \ Hbar / 2 , То і ядра повинні мати механічні моменти. Крім того, нуклони беруть участь в ядрі в орбітальному русі, яке також характеризується певним моментом кількості руху кожного нуклона. Орбітальні моменти приймають тільки цілочисельні значення \ Hbar ( постійна Дірака). Усі механічні моменти нуклонів, як спини, так і орбітальні, підсумовуються алгебраїчно і складають спін ядра.

Незважаючи на те, що число нуклонів в ядрі може бути дуже велика, спини ядер зазвичай невеликі і становлять не більше декількох \ Hbar , Що пояснюється особливістю взаємодії однойменних нуклонів. Всі парні протони і нейтрони взаємодіють тільки так, що їхні спини взаємно компенсуються, тобто пари завжди взаємодіють з антипаралельними спинами. Сумарний орбітальний момент пари також завжди дорівнює нулю. У результаті ядра, що складаються з парного числа протонів і парного числа нейтронів, не мають механічного моменту. Відмінні від нуля спини існують тільки у ядер, що мають у своєму складі непарні нуклони, спін такого нуклона підсумовується з його ж орбітальним моментом і має якесь напівцілим значення: 1 / 2, 3 / 2, 5 / 2. Ядра непарній-непарного складу мають цілочисельні спини: 1, 2, 3 і т. д. [2].


2.4.2. Магнітний момент

Вимірювання спинов стали можливими завдяки наявності безпосередньо пов'язаних з ними магнітних моментів. Вони вимірюються в магнетонах і у різних ядер рівні від -2 до +5 ядерних магнетон. Через відносно великої маси нуклонів магнітні моменти ядер дуже малі в порівнянні з магнітними моментами електронів, тому їх вимір набагато складніше. Як і спини, магнітні моменти вимірюються спектроскопічними методами, найбільш точним є метод ядерного магнітного резонансу.

Магнітний момент парному-парних пар, як і спін, рівний нулю. Магнітні моменти ядер з непарними нуклонами утворюються власними моментами цих нуклонів і моментом, пов'язаним з орбітальним рухом непарного протона [5].


2.4.3. Електричний квадрупольний момент

Атомні ядра, спін яких більше або дорівнює одиниці, мають відмінні від нуля квадрупольні моменти, що говорить про їх не точно сферичної формі. Квадрупольний момент має знак плюс, якщо ядро ​​витягнуто вздовж осі спина (веретеноподібне тіло), і знак мінус, якщо ядро ​​розтягнуто в площині, перпендикулярній осі спина (чечевицеподібних тіло). Відомі ядра з позитивними і негативними моментами квадрупольними. Відсутність сферичної симетрії у електричного поля, створюваного ядром з ненульовим квадрупольним моментом, призводить до утворення додаткових енергетичних рівнів атомних електронів і появи в спектрах атомів ліній надтонкої структури, відстані між якими залежать від квадрупольного моменту [2].


2.5. Енергія зв'язку

Залежність середньої енергії зв'язку (по осі y) від масового числа (по осі x) ядер.

Велика енергія зв'язку нуклонів, що входять в ядро, говорить про існування ядерних сил, оскільки відомі гравітаційні сили занадто малі, щоб подолати взаємну електростатичне відштовхування протонів в ядрі. Зв'язок нуклонів здійснюється надзвичайно короткоживучими силами, які виникають внаслідок безперервного обміну частинками, званими пі-мезонами, між нуклонами в ядрі.

Експериментально було виявлено, що для всіх стабільних ядер маса ядра менше суми мас складових його нуклонів, взятих окремо. Ця різниця називається дефектом маси або надлишком маси і визначається співвідношенням:

~ \ Delta M (Z, A) = Zm_p + (A-Z) m_n - M (Z, A) ,

де ~ M_p і ~ M_n - Маси вільного протона і нейтрона, ~ M (Z, A) - Маса ядра.

Згідно з принципом еквівалентності маси і енергії дефект маси являє собою масу, еквівалентну роботі, витраченої ядерними силами, щоб зібрати всі нуклони разом при утворенні ядра. Ця величина дорівнює зміні потенційної енергії нуклонів в результаті їх об'єднання в ядро.

Енергія, еквівалентна дефекту маси, називається енергією зв'язку ядра і дорівнює:

~ E_c = (Zm_p + (A-Z) m_n - M (Z, A)) c ^ 2 ,

де ~ C - Швидкість світла у вакуумі.

Іншим важливим параметром ядра є енергія зв'язку, яка припадає на один нуклон ядра, яку можна обчислити, розділивши енергію зв'язку ядра на кількість містяться в ньому нуклонів:

~ \ Varepsilon = \ frac {E_c} {A}

Ця величина являє собою середню енергію, яку потрібно затратити, щоб видалити один нуклон з ядра, або середня зміна енергії зв'язку ядра, коли вільний протон або нейтрон поглинається в ньому.

Як видно з поясняющего малюнка, при малих значеннях масових чисел питома енергія зв'язку ядер різко зростає і досягає максимуму при ~ A \ approx 50 \ div60 (Приблизно 8,8 МеВ). Нукліди з такими масовими числами найбільш стійкі. З подальшим зростанням ~ A середня енергія зв'язку зменшується, проте в широкому інтервалі масових чисел значення енергії майже постійно ( ~ \ Epsilon \ approx 8 МеВ), з чого випливає, що можна записати ~ E_c \ approx \ epsilon A .

Такий характер поведінки середньої енергії зв'язку вказує на властивість ядерних сил досягати насичення, тобто на можливість взаємодії нуклона тільки з малим числом "партнерів". Якби ядерні сили не мали властивістю насичення, то в межах радіусу дії ядерних сил кожен нуклон взаємодіяв б з кожним з інших і енергія взаємодії була б пропорційна ~ A (A-1) , А середня енергія зв'язку одного нуклона не була б постійної у різних ядер, а зростала б зі зростанням ~ A .

Загальна закономірність залежності енергії зв'язку від масового числа описується формулою Вайцзеккера в рамках теорії краплинної моделі ядра [1] [2] [8] [9].


3. Стійкість ядер

Залежність числа нейтронів N від числа протонів Z в атомних ядрах (N = AZ).

З факту зменшення середньої енергії зв'язку для нуклідів з масовими числами більше або менше 50-60 випливає, що для ядер з малими ~ A енергетично вигідний процес злиття - термоядерний синтез, що приводить до збільшення масового числа, а для ядер з великими ~ A - процес розподілу. В даний час обидва ці процеси, що призводять до виділення енергії, здійснені, причому останній лежить в основі сучасної ядерної енергетики, а перший знаходиться в стадії розробки.

Детальні дослідження показали, що стійкість ядер також істотно залежить від параметра ~ (A-Z) / Z - Відносини чисел нейтронів і протонів. Ядра легких нуклідів найбільш стійкі при ~ (A-Z) / Z = 1 . Із зростанням масового числа все більш помітним стає електростатичне відштовхування між протонами, і область стійкості зсувається до значень ~ (A-Z) / Z> 1 (Див. пояснювальний рисунок). Для найбільш важких ядер ~ (A-Z) / Z \ approx 1,5 .

Якщо розглянути таблицю стабільних нуклідів, що зустрічаються в природі, можна звернути увагу на їх розподіл по парних і непарних значенням ~ Z і ~ N . Всі ядра з парними значеннями цих величин є ядрами легких нуклідів {} ^ {2} _ {1} \ textrm {H} , {} ^ {6} _ {3} \ textrm {Li} , {} ^ {10} _ {5} \ textrm {B} , {} ^ {14} _ {7} \ textrm {N} . Серед ізобар з непарними A, як правило, стабільний лише один. У разі ж парних ~ A часто зустрічаються по два, три і більш стабільних ізобар, отже, найбільш стабільні парному-парні, найменш - непарній-непарні. Це явища свідчить про те, що як нейтрони, так і протони, виявляють тенденцію групуватися парами з антипаралельними спинами, що призводить до порушення плавності вищеописаної залежності енергії зв'язку від ~ A [1].

Z N = AZ A Число нуклідів
Парне Парне Парне 167
Парне Непарне Непарне 55
Непарне Парне Непарне 53
Непарне Непарне Парне 4

Таким чином, парність числа протонів або нейтронів створює певний запас стійкості, який призводить до можливості існування декількох стабільних нуклідів, що розрізняються відповідно по числу нейтронів для ізотопів і по числу протонів для изотони. Також парність числа нейтронів в складі важких ядер визначає їх здатність ділитися під впливом нейтронів [2].


4. Ядерні сили

Ядерні сили - це сили, які утримують нуклони в ядрі, що представляють собою великі сили тяжіння, що діють тільки на малих відстанях. Вони мають властивості насичення, у зв'язку з чим ядерним силам приписується обмінний характер (за допомогою пі-мезонів). Ядерні сили залежать від спина, не залежать від електричного заряду і не є центральними силами [2].

5. Рівні ядра

На відміну від вільних часток, для яких енергія може приймати будь-які значення (так званий безперервний спектр), пов'язані частки (тобто частинки, кінетична енергія яких менше абсолютного значення потенційної), згідно квантової механіки, можуть перебувати в станах тільки з певними дискретними значеннями енергій, так званий дискретний спектр. Так як ядро ​​- система пов'язаних нуклонів, воно має дискретним спектром енергій. Зазвичай воно знаходиться у найнижчому енергетичному стані, званим основним. Якщо передати ядру енергію, воно перейде в збуджений стан.

Розташування енергетичних рівнів ядра в першому наближенні:

~ D = a e ^ {-b \ sqrt {E ^ *}} , Де:

~ D - Середня відстань між рівнями,

~ E ^ * - Енергія збудження ядра,

~ A і ~ B - Коефіцієнти, постійні для даного ядра:

~ A - Середня відстань між першими збудженими рівнями (для легких ядер приблизно 1 МеВ, для важких - 0,1 МеВ)

~ B - Константа, що визначає швидкість згущення рівнів при збільшенні енергії збудження (для легких ядер приблизно 2 МеВ -1 / 2, для важких - 4 МеВ -1 / 2).

Зі зростанням енергії збудження рівні зближуються швидше у важких ядер, також щільність рівнів залежить від парності числа нейтронів в ядрі. Для ядер з парними (особливо магічними) числами нейтронів щільність рівнів менше, ніж для ядер з непарними, при рівних енергіях збудження перше збудження рівень у ядрі з парним числом нейтронів розташований вище, ніж у ядрі з непарним.

У всіх збуджених станах ядро ​​може перебувати лише кінцевий час, до тих пір, поки порушення не буде знято тим чи іншим шляхом. Стани, енергія збудження яких менше енергії зв'язку частки або групи часток в даному ядрі, називаються пов'язаними, в цьому випадку порушення може зніматися лише гамма-випромінюванням. Стану з енергією збудження, що перевищує енергію зв'язку частинок, називаються квазістаціонарним. В цьому випадку ядро може випустити частку або гамма-квант [1].


6. Ядерні реакції

Ядерна реакція - процес перетворення атомних ядер, що відбувається при їх взаємодії з елементарними частинками, гамма-квантами і один з одним.

7. Радіоактивність

Лише невелика частина нуклідів є стабільними. У більшості випадків ядерні сили виявляються нездатні забезпечити їх постійну цілісність, і ядра рано чи пізно розпадаються. Це явище отримало назву радіоактивності.

8. Система позначень ядер

Для позначення атомних ядер використовується наступна система:

  • в середині ставиться символ хімічного елемента, що однозначно визначає зарядове число ~ Z ядра;
  • зліва зверху від символу елемента ставиться масове число ~ A .

Таким чином, склад ядра виявляється повністю визначений, тому що ~ N = A - Z .

Приклад такого позначення:

~{}^{ 238} \ textrm {U} - Ядро урану-238, в якому 238 нуклонів, з яких 92 - протони, так як елемент уран має 92-й номер в таблиці Менделєєва.

Іноді, однак, для повноти навколо позначення елемента вказують всі характеризують ядро ​​його атома числа:

  • ліворуч знизу - зарядове число ~ Z , Тобто, те ж саме, що зазначено символом елемента;
  • зліва зверху - масове число ~ A ;
  • праворуч знизу - ізотопічні число ~ N ;
  • якщо мова йде про ядерні ізомери, до масового числа приписується буква з послідовності m, n, p, q, ... (іноді використовують послідовність m1, m2, m3, ...). Іноді цю букву вказують у якості самостійного індексу праворуч зверху.

Приклади таких позначень:

{} ^ {238} _ {92} \ textrm {U} , {} ^ {238} _ {92} \ textrm {U} _ {146} , {} ^ {238m} _ {92} \ textrm {U} , {} ^ {238} _ {92} \ textrm {U} ^ {m} .

Слід особливо відзначити, що позначення атомних ядер збігаються з такими для нуклідів.

За історичними та інших причин, деякі ядра мають самостійні назви. Наприклад, ядро 4 He називається α-частинкою, ядро дейтерію 2 H (або D) - дейтронів, а ядро тритію 3 H (або T) - тритоном. Останні два ядра є ізотопами водню і тому можуть входити до складу молекул води, даючи в результаті так звану важку воду.


9. Теорії будови атомного ядра

У процесі розвитку фізики висувалися різні гіпотези будови атомного ядра. Найбільш відомими є такі:


Примітки

  1. Тут ~ H - постійна Планка, \ Hbar - постійна Дірака.
  2. Що викликано лише зручністю практичних вимірів мас атомів.
  3. Резерфорд, досліджуючи процес розсіяння α-частинок на ядрах, оцінив розміри ядра - порядку 10 -14 м.
Використана література
  1. 1 2 3 4 5 6 7 Бартоломей Г.Г., Байбаков В.Д., Алхутов М.С., Бать Г. А. Основи теорії і методи розрахунку ядерних енергетичних реакторів - Москва: Вища школа, 1982. - С. 512.
  2. 1 2 3 4 5 6 7 8 А. Н. Климов Ядерна фізика і ядерні реактори - Москва: Вища школа, 1985. - С. 352.
  3. 1 2 І. Х. Ганєв Фізика та розрахунок реактора. - Москва: Енергоіздат, 1981. - С. 368.
  4. Кудрявцев, П. С. Відкриття атомного ядра / / Курс історії фізики - historik.ru/books/item/f00/s00/z0000027/st051.shtml - 2-е изд., испр. і доп. - М .: Просвещение, 1982. - 448 с.
  5. 1 2 К. Н. Мухін Експериментальна ядерна фізика - Москва: Вища школа, 1983.
  6. Iwanenko, DD, The neutron hypothesis, Nature 129 (1932) 798.
  7. С. Глесстон Атом. Атомне ядро. Атомна енергія - Москва: Изд-во іноз. лит., 1961.
  8. IRCameron, University Of New Brunswick Nuclear Fission reactors - Canada, New Brunswick: Plenum Press, 1982.
  9. І. Камерон Ядерні реактори - Москва: Вища школа, 1987. - С. 320.

Література

  • М. Айзенберг, В. Грайнер. Моделі ядер, колективні та одночасткові явища. - М .: Атомиздат, 1975. - 454 c.
  • М. Айзенберг, В. Грайнер. Мікроскопічна теорія ядра. - М .: Атомиздат, 1976. - 488 с.
  • О. Бор, Б. Моттельсон. Структура атомного ядра. - У 2-х т. - М .: Світ, 1971-1977.
  • В.П. Крайнов. Лекції з мікроскопічної теорії атомного ядра. - М .: Атомиздат, 1973. - 224 с.
  • В.В. Маляров. Основи терии атомного ядра. 2-ое вид. - М .: Наука, 1967. - 512 с.
  • Р. Натаф. Моделі ядер і ядерна спектроскопія. - М .: Світ, 1968. - 404 с.
  • С.М. Полікарпов. Незвичайні ядра і атоми. - М .: Наука, 1977. - 152 с.
  • Дж. Рейнуотер. Як виникла модель сфероїдальних ядер. Успіхи фізичних наук, 1976, Том 120. Вип. 4, с. 529-541. - ufn.ru/ru/articles/1976/12/a / (Нобелівська лекція з фізики 1975 р.)
  • А.Г. Ситенко. Теорія ядерних реакцій. - М .: Вища школа, 1983. - 352 с.
  • А.Г. Ситенко, В.К. Тартаковський. Лекції з теорії ядра. - М .: Атомиздат, 1972. - 352 с.
  • Л. Злив М.І. Стрікман, Л.Л. Франкфурт. Проблеми побудови мікроскопічної теорії ядра і квантова хромодинаміка, Успіхи фізичних наук, 1976, Том 145. Вип. 4, с. 553-592. - ufn.ru/ru/articles/1985/4/a /
  • В.Г. Соловйов. Теорія атомного ядра. Ядерні моделі. - М .: Енергоіздат, 1981. - 296с.
  • В.Г. Соловйов. Теорія складних ядр. - М .: Наука, 1971. - 560 с.
  • Журнал: Фізика елементарних частинок і атомного ядра (ЕЧАЯ) - www1.jinr.ru/Pepan/Pepan_rus.html (Архів статей з 1970 р.)
Ядерні технології
Інженерія
Матеріали
Ядерна енергія
Головні теми
Типи реакторів
Інерціальної синтез Корпусних ядерний реактор Киплячий водо-водяний реактор 4-го покоління Реактор на швидких нейтронах Магноксовий Водо-водяний ядерний реактор Графіто-газовий ядерний реактор Газоохлаждаемий швидкий Реактор з жідкометалліческім теплоносієм На біжить хвилі Зі свинцевим теплоносієм Реактор на розплавах солей Важководяний ядерний реактор Надкритичної водоохолоджуваним Сверхвисокотемпературний З гранульованим паливом Інтегральний швидкий реактор SSTAR
Ядерна медицина
Медична візуалізація
Терапія
Ядерна зброя


Цей текст може містити помилки.

Схожі роботи | скачати

Схожі роботи:
Міжнародне атомне час
Ядро
Ядро Землі
Гарматне ядро
Ядро Linux
Дублінське ядро
Тритон (ядро)
Складений ядро
Клітинне ядро
© Усі права захищені
написати до нас
Рейтинг@Mail.ru