Знаймо

Додати знання

приховати рекламу

Цей текст може містити помилки.

Вологість пара



План:


Введення

Вологість пара - відношення міститься в насиченому парі краплинної рідини до загальної кількості суміші фаз

y = {G_f \ over {G_f + G_s}} ,

де G f - Маса рідкої фази, G s - Маса сухого пара. Аналогічно визначається сухість пара

x = {G_s \ over {G_f + G_s}} = 1-y .

Обидві величини можуть, очевидно, приймати значення від 0 до 1. У розширеному розумінні сухість пара, або паровміст рідинно-парової суміші, можна визначити через ентальпію середовища i і ентальпії насиченою рідини i ' і сухого насиченої пари i'' як

x = {{i-i '} \ over {i''-i'}} .

Дана величина може бути негативною для недогріти до кипіння води і перевершувати одиницю для перегрітої пари.


1. У техніці

При утворенні насиченого пара в котлі частина води залишається в краплинному стані. Також теплові втрати в трубопроводах приходять до додаткового утворення конденсату, кількість якого тим більше, чим вище був початковий рівень крапельної вологи. У свою чергу, підвищення частки конденсату веде до більш інтенсивним тепловим втратам. Крім того, в котлах з перегрівом пара винесення вологи в пароперегреватель призводить до його швидкого забруднення солями, розчинність яких у воді набагато вища, ніж в парі.

Для запобігання виносу вологи в барабанах парових котлів прагнуть створити якомога більшу дзеркало випаровування для зниження швидкості середовища, а також застосовують спеціальні сепараційні пристрої. Вологість пара на виході з барабана вдається знизити до 0,1-0,15% [1]. Перед паро-паровим пароперегрівники на АЕС також використовується сепаратор, з якого волога віддаляється в систему регенерації, а пар з високою сухістю йде на перегрів.

Крупнодисперсная краплинна волога в парі надає йому абразивні свйства, призводить до швидкого зносу клапанів і всіх місць, де потік змінює напрямок (більш щільні, ніж пар, краплі володіють великою інерцією і б'ють в стінку). В турбінної техніці кінцева вологість пара обмежена за умовами зносу лопаток і зниження ККД останніх відсіків величиною 8-14% (межа знижується з ростом окружної швидкості) [2].


1.1. Паровміст і швидкості фаз в двофазних потоках

У двофазних потоках пар і рідина можуть рухатися з різною швидкістю : наприклад, при підйомному русі більш щільні краплі рідини відстають від пари, а при опускним випереджають його. Крім того, при розрахунку динаміки двженія таких потоків (наприклад, при розрахунку циркуляції в трубах випарної поверхні котлів) важливо співвідношення не стільки ваги, скільки обсягів фаз. [3]

Швидкість циркуляції w 0
швидкість води, м / з, при температурі насичення (щільність ρ ' кг / м ), відповідна витраті G f + s , кг / с, робочого тіла в каналі перетином f , М
w_0 = G_ {f + s} / (\ rho'f \,)
Наведена швидкість води w_0 ^ {\ prime} , Пара w_0 ^ {\ prime \ prime}
швидкість, яку мала б фаза, проходячи через повне поперечний переріз
w_0 ^ {\ prime, \ prime \ prime} = G_ {f, s} / (\ rho ^ {\ prime, \ prime \ prime} f)
Справжні (среднерасходние) швидкості пари і води
w '= G s / f s , w'' = G f / (f - f s) ,
де f s , М - площа перетину, зайнята парою.
Відносна швидкість пара w r
різниця істинних швидкостей пари і води ( w '= G s / f s , w'' = G f / (f - f s) )
w r = w'' - w '
Швидкість пароводяної суміші w f + s
ставлення об'ємної витрати, м / с, суміші в трубі V f + s = w '/ ρ' + w'' / ρ'' до її перетину
w f + s = V f + s / f
Масове паровміст x
масова частка витрати пари в потоці при w '= w'' , x = G s / G f + s . Оскільки швидкості фаз зазвичай не рівні, при заборі проби з труби виходить співвідношення, не відображає дійсний перенесення ентальпії потоком.
Об'ємне витратне паровміст β
об'ємна частка витрати пари в потоці при w '= w'' . При будь-якому співвідношенні швидкостей
\ Beta = {V_s \ over V_ {f + s}} = {1 \ over 1 + {{{1-x} \ over x} {\ rho'' \ over \ rho '}}}
Істинне (напірне) паровміст \ Varphi
частка перерізу труби, зайнятого парою: φ = f s / f . Ця величина (середня по висоті) використовується при розрахунку напору Δ p a , Па, природної циркуляції: при висоті системи h і щільності води в опускний трубі ρ '
\ Delta p_a = gh \ langle \ varphi \ rangle_h (\ rho'-\ rho'') ,

де g \ approx9, 807 м / с - прискорення вільного падіння. Оскільки рух в обігрівається трубі піднімальне, φ <β , І натиск природної циркуляції менше, ніж можна було б припустити, виходячи зі значення кратності циркуляції.


Примітки

  1. Зах Р. Г. Котельні установки. - М .: Енергія, 1968. - С. 156-158. - 352 с.
  2. Турбіни теплових і атомних електричних станцій / Под ред. А. Г. Костюка, В. В. Фролова. - М .: Видавництво МЕІ, 2001. - С. 131. - 488 с. - ISBN 5-7046-0844-2.
  3. Двойнішніков В. А. та ін Конструкція і розрахунок котлів і котельних установок: Підручник для технікумів за фахом "котлобудування" / В. А. Двойнішніков, Л. В. Дєєв, М. А. Ізюмов. - М .: Машинобудування, 1988. - С. 164-167. - 264 с.

Джерела


Цей текст може містити помилки.

Схожі роботи | скачати

Схожі роботи:
Вологість
Відносна вологість
Пара сил
Колісна пара
Белен (Пара)
Куперівська пара
Водяна пара
Пара (монета)
Мінімальна пара
© Усі права захищені
написати до нас
Рейтинг@Mail.ru